Arbeitsbuch zu Atkins, de Paula, Keeler Physikalische Chemie. James J. Keeler

der molaren Entropie, ausgehend vom absoluten Nullpunkt, daher

      Im vorliegenden Fall erhalten wir

Die Entropieänderung wird bestimmt, indem wir die Fläche unter dem Graphen einer Auftragung von (C_p,_m/T) gegen T untersuchen, wie sie in Abb. 3.3 gezeigt ist.

T/K	Cp,m/(J K−1 mol−1)	(Cp,m/T)/(J K−2 mol−1)
14,14	9,492	0,671 29
16,33	12,70	0,777 71
20,03	18,18	0,907 64
31,15	32,54	1,044 62
44,08	46,86	1,063 07
64,81	66,36	10,2392
100,90	95,05	0,942 02
140,86	121,3	0,861 14
183,59	144,4	0,786 54
225,10	163,7	0,727 23
262,99	180,2	0,685 20
298,06	196,4	0,658 93

Abb. 3.3

Wir erkennen, dass der Kurvenverlauf einigermaßen ungleichmäßig ist – eine recht gute Anpassung ist jedoch mithilfe von zwei Polynomfunktionen zweiten bzw. dritten Grades möglich, wobei die erste Funktion den Bereich von 14,14 K bis 44,08 K und die zweite den Bereich von 44,08 K bis 298,06 K abdeckt. Wenn wir y = (CP_,m/T)/(JK⁻² mol⁻¹) und x = T /K definieren, lässt sich die angepasste Funktion über

      ausdrücken. Die Koeffizienten c_i, mit denen die beste Anpassung der Funktion an den Kurvenverlauf in den beiden Temperaturbereichen zustande kommt, sind:

ci	14,14 K bis 44,08 K	44,08 K bis 298,06 K
c3	0	+7,1979 x 10−9
C 2	−7,6119 x 10−4	−3,0830 x 10−7
C1	+5,6367 x 10−2	−2,2415 x 10−3
C 0	−5,1090 x 10−2	+1,1644 x 100

      Das Integral der angepassten Funktionen im Bereich von x_A bis x_E lautet

      Uns interessiert der Temperaturbereich oberhalb von 44,08 K, daher beziehen wir den quadratischen Beitrag bei der Abschätzung der Entropie ein. Unter Verwendung der entsprechenden Koeffizienten und Integrationsgrenzen erhalten wir

      Die verbleibenden Beiträge finden wir, indem wir das Integral des kubischen Polynoms bis zur Temperaturgrenze 44,08 K betrachten. Für die andere Integrationsgrenze setzen wir 100 K, 200 K und (nach Extrapolation) 300 K ein, und wir erhalten:

      Die Standardentropien der Verbindung 1,3,5-Trichlor-2,4,6-trifluorbenzol nach dem Dritten Hauptsatz bei 100 K, 200 K und 300 K ergeben sich aus der Summe der berechneten Beiträge bis zu der jeweiligen Temperatur:

       S3.3.9

      1 (a) Auf Grundlage des gegebenen Ausdrucks für die molare Wärmekapazität bei konstantem Druck, Cp,m(T) = aT3 + bT, ergibt sich für Cp,m (T) /T:Dieser Ausdruck besitzt die allgemeine Form einer Geradengleichung, mit y = Steigung × x + Achsenabschnitt. Daraus folgt, dass die Steigung = a und der Achsenabschnitt = b ist.

      2 (b) In Abb. 3.4 ist eine Auftragung der gegebenen Daten gezeigt.T/KCp, m /(JK−1 mol−1)T2/(K2)(Cp, m/T)/(J K−2 mol−1)0,200,4370,0402,18500,250,5600,0632,24000,300,6930,0902,31000,350,8380,1232,39430,400,9960,1602,49000,451,1700,2032,60000,501,3610,2502,72200,551,5720,3032,8582Die Daten liegen in guter Näherung entlang einer Geraden; die Geradengleichung lautetSomit sind die gesuchten Werte der Konstanten a = 2, 569 J K−4 mol−1 und b = 2, 080 J K−2 mol−1.

      3 (c) Die Temperaturabhängigkeit der Entropie ist durch Gl. (3.20a) gegeben,Für eine gegebene Temperatur T ist die Änderung der molaren Entropie, ausgehend vom absoluten Nullpunkt, daherAbb. 3.4

      4 (d) Wenn wir davon ausgehen, dass der Ausdruck aus Teilaufgabe (c) auf eine Temperatur von 2,0 K extrapoliert werden kann, erhalten wir für die molare Entropie von Kalium bei dieser Temperatur

3.4 Die Beschränkung auf das System

      Diskussionsfrage

      D3.4.1 Alle diese Ausdrücke ergeben sich aus einer Kombination des Ersten Hauptsatzes der Thermodynamik mit der Clausius’schen Ungleichung in der Form dS ≥ dq /T.

      Sofern ein Prozess bei konstantem Volumen abläuft, wird logischerweise keine Volumenarbeit geleistet. Aus dem Ersten Hauptsatz folgt dU = dq. Wenn wir die Clausius’sche Ungleichung