Курс «Трубопроводная арматура». Модуль «Пневмоприводы и приборы управления пневмоприводами». Станислав Львович Горобченко

и давления будет равно произведению конечного объема и давления:

      

(22)

      или

      

(23)

      Важным следствием этого закона является то, что поскольку масса газа не меняется, при подстановке значений объемов из формулы (5), получим, что отношение давлений равно отношению плотностей газа:

      

(24)

      Изменение объема может происходить также и при изменении температуры Т тела, что учитывается коэффициентом объемного расширения

      

(25)

      Большинство твердых тел, жидкостей и все газы увеличиваются в объеме при нагревании. Опыты Гей-Люссака в 1802 году показали, что коэффициент объемного расширения всех газов одинаков

      (рис. 8), постоянен и равен

      Рис. 8. Схема определения коэффициента объемного расширения по Гей-Люссаку.

      Шарль установил, что если нагревать некоторую массу газа в закрытом сосуде, то на каждый градус увеличения температуры, давление Р в сосуде увеличивается на 1/273 часть давления Р_о при 0⁰С, то справедливо уравнение (рис. 9)

      Рис. 9. Схема определения давления газа по Шарлю

      

(26)

      где:

      Р_о – давление газа при 0⁰C

      γ – термический коэффициент давления, равный

      t – температура газа в градусах Цельсия.

      Равенство коэффициентов α и γ не случайно, а обусловлено равенством отношений давлений и объемов по закону Бойля-Мариотта.

      Шкала Цельсия не совсем удобна для измерения температуры газа, для того, чтобы обеспечить прямую пропорциональность давления и температуры. Из закона Шарля можно получить число T=273+t, которое можно рассматривать как температуру, отсчитываемую по новой, так называемой абсолютной шкале Кельвина, в которой цена градуса остается прежней, но за нуль принята точка, лежащая на 273 градуса ниже точки таяния льда.

      Уравнение состояния идеального газа связывает все три важнейших параметра газа.

      Смысл его состоит в следующем: Для данного количества идеального газа отношение

      произведения давления на объем к абсолютной температуре есть величина постоянная.

(27)

      Возможны частные случаи уравнения состояния идеального газа, когда один из этих параметров остается постоянным, табл.1.

      Табл.1. Частные случаи состояния идеального газа

      В случае если теплообмен со средой отсутствует, например, при хорошей теплоизоляции или при малом времени протекания, то процесс называют адиабатическим.

      Состояние параметров газа при этом выражается зависимостью:

      

(28)

      где n – показатель адиабаты, равной отношению

      

(29)

      где:

      C_p – теплоемкость газа при постоянном давлении;

      C _v – теплоемкость газа при постоянном объеме.

      Теплоемкость вещества определяет количество тепла, которое нужно сообщить одному килограмму вещества,