Ксандопуло Георгий. Өнегелі өмір. В. 37. Коллектив авторов

скорости действия каждого из указанных механизмов, по сути своей характеризует конкретный фронт пламени [21, 34, 35], и может быть рассмотрена как мера стадийности или устойчивости этого фронта:

      Измерение интегральных значений К_А и К_т в целом по фронту не представляется возможным. Однако в механизме А или Т можно выделить блоки реакций, которые представляют функцию суммарной скорости одного или нескольких компонентов реакции смеси и являются отражением степени стадийности 8. Это может быть блок реакций скорости потребления кислорода соответственно в зонах А и Т, – ^АКо₂ и ^ТКо₂, а также топлива АКƒ и ТКƒ, или блок реакций скорости накопления в реакционной среде воды ^АКн₂о и ^ТКн₂о. В связи с этим отношение (1) может быть представлено в конкретной форме:

      При этом устойчивость фактора стадийности представим в виде условия:

S = Sо₂ ~ S_f ~ SН2O (5)

      Позиция S = 1 по (4) достижима при нарастающих значениях С₀, когда скорость разветвления и конверсии в зоне А приобретает ускорение. Если при сгорании смесей с функцией S = ƒ(C₀, T₀, P₀) > 1 и значение К_А преобладает над К_т на малую величину ε > 0, по (1) или по (2) – (4), то:

      этом случае ведущая роль зоны Т фронта, т.е. значимость производства и диффузии Н-атомов элиминируется из-за перехода зоны А из сателитного в автономный режим, из-за достижения соответствующего уровня производства ОН радикалов и роста массовой скорости их диффузии из зоны А в свежую смесь.

      По (1) и (5) при S < 1 или е < 0 сохраняется ведущая роль зоны Т, а при S<<1 имеет место чисто тепловое горение. Изменения во фронте, способствующие росту е, содержат потенциальную возможность достижения точки бифуркации. В литературе опубликован обширный материал исследований влияния Т С₀ и Р₀ на стадийное самовоспламенение горючих смесей. Влияние же указанных внешних параметров, на макрокинетику распространения моно и бифронта остается слабо изученным, т.к. нет необходимых критериев, определяющих размеры ширины разрыва в бифронте.

      В поиске характерного максимума на примере (рис. 1) найдем распределения скорости убыли кислорода во фронте пламени Н-пентана ^АКо₂. Изберем координату (Z1) в зоне с максимальным преобладанием первого механизма ^АКо₂, а вторую (2₂) в зоне преобладания второго – TКо₂. Аналогично, пользуясь (2) и (3) (рис. 1-2), найдем для этого же пламени значение факторов Sо2, Sf ~Sн2o.

      Выбор Z1 и Z2 не произволен. Точка Z1 должна относиться к месту фронта, где температура Тz не превышает верхнюю границу устойчивости механизма автокатализа 520 К (рис. 1). Выше Z1 расположена переходная зона А-Т механизма, зона ОТК.

      Данные исследований [7, 9-20] по скорости реакций убыли или накопления компонентов реакционной смеси в пределах монофронта бунзеновских пламён C1 – С₆ углеводородов для диапазона а = 0,8 – 2,7; Т₀ = 293 – 480 К и Р = 0,1 МРа подвергнуты обработке по указанной выше процедуре нахождения Ко₂, Кf К_Н20 или Кі в точках сечений Z1 и Z2. Максимальные отклонения от средней величины в материале указанных исследований по