Все науки. №6, 2022. Международный научный журнал. Ибратжон Хатамович Алиев

в спектральная зависимость J_zявляется монотонной, спектральная зависимость J_x обнаруживает резкий максимум вблизи L1. Таким образом, спад J_x в длинноволновой области, где L <<1, обуcловлен ПОФТ. Интересен спад J_x в коротко волновой области, где L> 1.Так как АФ эффект не связан с временем жизни неравновесных носителей, то, возможно, это коротковолновой спад J_x обусловлен уменьшением K₁₅ и, следовательно, подвижности в направлении [100].

      2. ПРОСТРАНСТВЕННО ОСЦИЛИРУЮЩИЙ ФОТОВОЛЬТАИЧЕСКИЙ ТОК В СЕГНЕТОЭЛЕКТРИКЕ α-HgS

      В работе рассмотрен фотовольтаические эффекты в оптически активных кристаллах α-HgS. Обсуждены некоторые экспериментальные и физические основы фотовольтаического эффекта в активных кристаллах.

      Сернистая ртуть HgS существует в двух модификациях: черная модификация – метациннабарит (β-HgS) -кристаллизуется в кубической системе (точечная группа 3m), красная модификация—циннабарит или киноварь (α-HqS) – кристаллизуется в тригональной системе (точечная группа 32).

      В работе исследовались красные кристаллы киновари, обладающие особенно большим удельным вращением вдоль оптической оси для пропускаемых ими красных лучей r=235⁰/мм. Исследовались кристаллы α – HgS, выращенными гидротермальным методом в лаборатория гидротер-мального синтез Институте кристаллографии Российской Академии наук. Исходными веществами для изготовления циннабарита были чистая ртуть в сера. Электрические, электрооптические свойства кристаллов α-HgS и фотоэлектрические свойства кристаллов исследовались в [5,6].

      Показано, что оптическая активность кристалла α-HgS сильнее влияет на угловой распределение фотовольтаического тока, измеренного в линейно поляризованном свете.

      Рис. 3. показывает ориентационную зависимость фотовольтаического тока J_x (β) в α-HgS. В соответствии с (1) и симметрией точечной группы 32, выражение для J_x (β) при освещении в направлении оси y имеет вид

      где – угол между плоскостью поляризации света и осью x.

      Сравнение экспериментальной угловой зависимости J_x (β) с (2) дает

      К₁₁= (1—2) ∙10^—9А∙см∙ (Вт) ^-1 (Т=133Κ, λ=500нм). Совпадение экспериментальной угловой зависимости J_x (β) с (2) показывает, что в области сильного поглощения (λ=500нм, α*>> 100см^-1) влияние оптической активности в направлении оси y на угловое распределение J_x (β) является незначительным. Влияние оптической активности в z- направлении было обнаружено при исследовании угловой зависимости J_x (β) в различных спектральных областях (рис.1).

      В соответствии с (1) угловая зависимость J_x (β) приосвещение в z – направлении (ось z совпадает с осью симметрии третьего порядка) имеет вид.

      где β – угол между плоскостью поляризации света и осью y.

      Рис.2 указывает на хорошее соответствие между экспериментальной зависимостью J_x (β) и (3) в области сильного поглощения света (λ= 400нм). Переход из коротковолновой области в длинноволновую, соответствующий уменьшению α*, изменяет характер угловой зависимости J_x (β) и ее амплитуду.

      Рис.3.