Гимн Небес. Евгений Васильевич Кузьменков

Всякое возникшее движение было относительное, и потому орбиты менее массивных тел попадали в поле тяготения более массивных. Сила возникшего тяготения F вызывала у тела-спутника гравитационное ускорение [9]:

      gm = F⁄m = f·Mm⁄r²m = fM⁄r², (6)

      направленное к центральному телу, а у центрального тела – гравитационное ускорение,

      gM = F⁄M = f Mm⁄ r²M = fm⁄r², направленное навстречу. (7)

      Следовательно, сила взаимного тяготения, удерживая тело-спутник на его орбите, сообщает ему относительно центрального тела центростремительное ускорение

      g = gm+ gM = f (M+m) ⁄ r² = μ ⁄ r². (8)

      При значительной массе m тела-спутника величина μ = f(M+m), и задача двух тел является общей. Если масса тела-спутника пренебрежительно мала в сравнении с массой M центрального тела (как, например, массы образовавшихся планет в сравнении с массой Солнца), то задача двух тел становится ограниченной и тогда μ = FM, то есть зависит только от массы центрального тела.

      Первая планета из планетарной туманности образовывалась на расстоянии 0,21 а. е. от Солнца. Ближе этого расстояния не могло происходить объединение мелких космических тел в более крупные из-за солнечной высокотемпературной короны. Квантование каждой последующей планеты происходило в результате уменьшения силы её притяжения Солнцем на величину центробежной силы этой планеты. Оно происходило в волнах солнечной гравитации. При этом каждая планета приобретала устойчивую орбиту при пороговом изменении силы притяжения её Солнцем, то есть

      f·Mmi ⁄ r²_i – f·Mm_i=1 ⁄ r²_i+1 = m_{i+ 1} v²_{i+ 1} ⁄ r_{i+ 1} = m_{i+ 1} r _{i+ 1} v² _{i+ 1} ⁄ r² _{i+ 1},

      где M – масса Солнца;

      f – гравитационная постоянная;

      mi, m_{i+ 1} – массы соседних планет;

      ri; r _{i+ 1} – расстояния от Солнца двух соседних планет;

      v_{i+ 1} – линейная скорость движения по орбите более удалённой планеты.

      Для перехода с одной стационарной траектории движения на другую требуется параболическая скорость движения планеты

      r_{i+ 1} v²_{i+ 1} = 2 f·M ,

      Учитывая изложенное, можно записать

      f·M ⁄ r²_i – f·M ⁄ r²_i+1 = 2 f·M ⁄ r²_i+1. (9)

      Откуда получаем закон квантования планет по орбитам

      Каждая последующая площадь S_i+1 планетарной орбиты возрастает в три раза по сравнению с предыдущей площадью Si планетной орбиты, то есть

      S_i+1 / S_i =3; r_i+1 ⁄ r_i = √ 3 ; (10)

      Нами установлено, что среднее расстояние последующей планеты от Солнца, как правило, в 1,732 раза превышает предыдущее расстояние; Таким образом, планеты становятся регулярными во времени и пространстве.

      Третий закон движения планет Кеплера звучит следующим образом: «Отношение квадрата периода обращения планеты вокруг Солнца к большой полуоси орбиты этой планеты является постоянным».

      Т² / a³ = const,

      T₁² / a₁³ = T₂² / a₂³

      В соответствии с третьим законом Кеплера квадраты периодов обращения планет относятся как кубы больших полуосей их орбит:

      T₂² / T₁²