Физика движения. Альтернативная теоретическая механика, или Осознание знания. Книга в двух томах. Том II. А. А. Астахов

(ω₂ * r₂ / r_о – ω₁ * r₂ / r_о) / Δt (4.2.2)

      или

      Fк = (m * r_о * Δω_рад) / Δt (4.2.3)

      Поскольку

      Δω_рад / Δt = ε_рад,

      то после дифференцирования выражения (5.5.3) в предположении, что переменной дифференцирования является (Δω_о) сила Кориолиса определится также следующим выражением:

      Fк = m * r_о* ε_рад (4.2.4)

      Как видно выражение (4.2.3), (4.2.4) отличаются от привычной традиционной формулы для силы Кориолиса. В них отсутствует множитель «2», а также радиальная скорость относительного движения и угловая скорость переносного вращения. Зато присутствует радиус, который нельзя дифференцировать по времени, т.к. по физическому смыслу динамики вращательного движения это величина постоянная.

      С учётом меры вращения (r_о) выражение (4.2.3) и (4.2.4) можно переписать в символах динамики Ньютона:

      Fк = (m * r_о * Δω_рад) / Δt = (m * r_о * Δω * r / r_о) / Δt =

      = m * Δω *r / Δt = m * ΔV/ Δt = m * а_к (4.2.3*)

      или

      Fк = m * r_о* ε_рад = m * r_о * ε * r / r_о = m * ε * r =

      = m * а_к (4.2.4*)

      Поскольку мы фактически вели расчёт по приращению линейной скорости переносного вращения, то совершенно очевидно, что ускорение Кориолиса (а_к) определяет только приращение линейной скорости по абсолютной величине. Об этом же свидетельствует и мерная вращательная динамика (см. выражения (4.2.3*) и (4.2.4*)). Никакого центростремительного ускорения по вращению радиальной скорости в его составе нет. Приращение угловой скорости во вращательном движении с постоянным радиусом свидетельствует о приращении только линейной скорости вращения.

      Таким образом, предложенный подход к динамике вращательного движения через меру вращения – образцовый радиан, имеющий размерность один метр вращения [м_рад], позволяет установить истинный смысл явления Кориолиса, который в классической физике настолько глубоко спрятан в различных абстракциях в виде всяческих моментов, что вот уже более 200 лет его никто не может отыскать.

      Для того чтобы иметь возможность сравнивать величину ускорения Кориолиса, полученного с помощью размерного образцового радиана с классическим ускорением Кориолиса необходимо привести полученные нами выражения к традиционному классическому виду с использованием соотношений второго закона Кеплера (ω₁ / ω₂ = r₂² / r₁²).

      В традиционной формуле ускорение Кориолиса, как известно, определяется через угловую скорость переносного вращения и радиальную скорость относительного движения. Для приведения полученных выражений к традиционному виду преобразуем выражение (4.2.1) следующим образом:

      Δω_рад = ω_2рад– ω_1рад = ω₁ * r₂ / r_о – ω₂ * r₂ / r_о =

      = (ω₁ * r₂ – ω₂ * r₂) / r_о (4.2.5)

      Выразим (ω₂) через (ω₁) в соответствии со вторым законом Кеплера (ω₁ / ω₂ = r₂² / r₁²):

      ω₂ = ω₁ * r₁² / r₂²

      Подставим полученное выражение для (ω₂) в (4.2.5):

      Δω_рад = (ω₁ * r₂² – ω₁ * r₁²) / (r₂ * r_о) = ω₁ * (r₂² –